文章摘要：對(duì)于光的本性的認(rèn)識(shí)，幾個(gè)世紀(jì)以來始終存在著激烈的爭(zhēng)論，光的波粒二象性是兩種學(xué)說相互妥協(xié)的結(jié)果。在解釋一些現(xiàn)象如干涉和衍射時(shí)，人們就用波動(dòng)說去解釋，而對(duì)另一些現(xiàn)象如光電效應(yīng)就用微粒說去說明。這種既是微粒又是波的存在在觀念上確實(shí)叫人們不容易接受，其原因是到現(xiàn)在為止還沒有一種理論能很好地把波動(dòng)和微粒統(tǒng)一在一個(gè)模式下。本文正是從這樣一種出發(fā)點(diǎn)來探討光的本性。

　　關(guān)鍵字：光的干涉現(xiàn)象,評(píng)職稱論文,光源的距離

　　假設(shè)有一個(gè)光源S1，在S1前放置一塊屏幕，從S1發(fā)出的光(光子)會(huì)將整個(gè)屏幕均勻的照亮。我們知道，屏幕的亮度是與落在屏幕上面的光子數(shù)的多少有關(guān)的。嚴(yán)格地說，屏幕的亮度是以垂直于屏幕的光線與屏幕的交點(diǎn)為中心向四周逐漸變暗的。但這種變化決不是幾率問題。證明如下：把S1放在一個(gè)半徑為R1的球的中心，假設(shè)S1在單位時(shí)間里發(fā)射出N個(gè)光子，則單位球面積上所接受的光子數(shù)等于光子數(shù)N除以球的總面積4πR12，如果把球的半徑由R1變?yōu)镽2(R2>R1)，則在單位球面積上所接受的光子數(shù)就變?yōu)镹除以4πR22，由于R2大于R1，所以半徑為R1的球在單位球面積上接受的光子數(shù)大于R2球單位面積上的光子數(shù)。這就是為什么屏幕上的亮度是由明到暗逐漸變化的原因。當(dāng)屏幕距光源的距離很大且屏幕的面積又很小時(shí)，就可以近似的認(rèn)為屏幕上的光子是均勻分布的。評(píng)職稱論文核心期刊《青年科學(xué)》雜志創(chuàng)辦于1980年，是沈陽日?qǐng)?bào)報(bào)業(yè)集團(tuán)主管并主辦的綜合性期刊,2013年1月正式批為半月刊。遼寧省一級(jí)期刊，曾連續(xù)兩屆被國(guó)家新聞出版署評(píng)為“全國(guó)百種重點(diǎn)期刊”。國(guó)內(nèi)統(tǒng)一刊號(hào)：CN 21-1202/N 國(guó)際標(biāo)準(zhǔn)刊號(hào)：ISSN 1002-2562，郵發(fā)代號(hào)：8-140。知網(wǎng)全文收錄。

　　現(xiàn)在把另一個(gè)相干光源S2放在靠近S1的地方，情況有了變化。在垂直兩個(gè)光源的平面上出現(xiàn)了明暗相間的圓環(huán)，而在平行兩個(gè)光源的平面上，則出現(xiàn)了明暗相間的條紋見圖一，這就是人們所說的光的干涉條紋。因?yàn)楦缮娆F(xiàn)象是波動(dòng)的最主要特征，所以這也就成了光具有波動(dòng)性的最有力證據(jù)之一。我們知道機(jī)械波是振動(dòng)在媒質(zhì)中的傳播，當(dāng)有兩列相干波源存在時(shí)，媒質(zhì)中任意一點(diǎn)的振動(dòng)是兩列波各自到達(dá)這一點(diǎn)時(shí)波的疊加。當(dāng)?shù)竭_(dá)這一點(diǎn)的兩列波的相位相同時(shí)，則在這一點(diǎn)上的振幅最大，如果兩列波的相位相差1800時(shí)，則振動(dòng)的振幅相互抵消，這樣就形成了有規(guī)則的干涉條紋。經(jīng)典光學(xué)正是套用機(jī)械波的方法證明光的干涉條紋的，而傳播光的媒質(zhì)以太已被證明是根本不存在的，這樣用機(jī)械波的方法證明光的干涉條紋也就顯得比較牽強(qiáng)。量子力學(xué)在解釋干涉條紋時(shí)則采用的是幾率波的方法，認(rèn)為亮的地方是光子出現(xiàn)幾率多的地方，暗的地方則是光子出現(xiàn)幾率少的地方。問題是當(dāng)只有一個(gè)光源時(shí)，光子是均勻分布在屏幕上的，而當(dāng)存在另一個(gè)相干光源時(shí)，按照量子理論光子就會(huì)集中出現(xiàn)在一些地方而不去另一些地方，幾率的解釋是不能使人心悅誠(chéng)服地接受的。愛因斯坦曾用上帝不擲骰子來表達(dá)他對(duì)用幾率描述單個(gè)粒子行為的厭惡。這就是目前對(duì)于光的干涉現(xiàn)象的兩種正統(tǒng)解釋方法。我們對(duì)于光本性的認(rèn)識(shí)是否還存在其它我們沒有考慮到的因素，是否還存在其它的證明方法來統(tǒng)一光的波粒二象性即用一種理論解釋來解釋波動(dòng)性和粒子性呢?

　　為了找到這種新的理論，在此我們不得不在現(xiàn)有光量子理論基礎(chǔ)上進(jìn)行一些必要的修正即單個(gè)光量子的能量是變化的，光子的能量和質(zhì)量是相互轉(zhuǎn)化的，轉(zhuǎn)化的頻率就是光的頻率。頻率快光子的能量大質(zhì)量小，相反，頻率慢則光子的能量小質(zhì)量大，這樣光子在空間所走的路程就形成了一條類波的軌跡。在論證光的干涉現(xiàn)象之前，我們先對(duì)光源進(jìn)行定義。單頻率點(diǎn)光源---頻率單一且所有光子在離開光源時(shí)的狀態(tài)(相位)都相同。單頻率點(diǎn)光源具有這樣兩個(gè)特點(diǎn)，其一在距光源某一點(diǎn)的空間位置上，光子的狀態(tài)不隨時(shí)間變化。其二光子的狀態(tài)隨距點(diǎn)光源的距離作周期變化。光的波長(zhǎng)指的是光子在一個(gè)周期的時(shí)間內(nèi)在空間運(yùn)行的距離。

　　我們?cè)趚軸上設(shè)置兩個(gè)點(diǎn)光源S1和S2，如圖一所示。令P為垂直平面上的一點(diǎn)，從P點(diǎn)到S1和S2的光程差PS1-PS2為波長(zhǎng)的某個(gè)正數(shù)倍ml (m=±1，2，3，…)。從S1和S2出發(fā)的兩列光子，將同相地達(dá)到P點(diǎn)，狀態(tài)相同。再令Q為垂直平面上的另一點(diǎn)，從Q到S1和S2的光程差也為ml。過P和Q點(diǎn)做一條曲線，使得這曲線上所有過XO的垂直平面內(nèi)的點(diǎn)的軌跡都具有這樣的性質(zhì)，即這條曲線上任意一點(diǎn)到S1和S2的距離之差為常數(shù)，根據(jù)解析幾何我們知道，這曲線是一條雙曲線。如果我們?cè)O(shè)想這一雙曲線以直線XO為軸旋轉(zhuǎn)，則它將掃出一個(gè)曲面，叫做雙曲面。我們看到，在這曲面上的任意一點(diǎn)，來自S1和S2的光子始終都是同相位的(相位差保持不變)，光子在曲面上的每一點(diǎn)的狀態(tài)是一定的，沿曲面上的點(diǎn)的狀態(tài)是周期變化的。由于光的波長(zhǎng)很短，光子沿曲面的這種周期變化是不容易被觀測(cè)到。

　　為了檢驗(yàn)以上的設(shè)想是否正確，這里我結(jié)合光的干涉實(shí)驗(yàn)和光電效應(yīng)實(shí)驗(yàn)設(shè)計(jì)了一個(gè)簡(jiǎn)單實(shí)驗(yàn)。第一步用光干涉儀產(chǎn)生明暗相間的干涉條紋。第二步將光電管依次放在從明到暗條紋的不同位置上，當(dāng)然采用的單色光源頻率要在臨閾頻率之上，觀察產(chǎn)生光 電子 動(dòng)能的大小。如果按照現(xiàn)有光量子理論，光電子的動(dòng)能應(yīng)該是不變的，原因是光子的能量只與光的頻率有關(guān)而與光的亮度無關(guān)，干涉后光的頻率并沒有變化，所以在從明到暗的條紋上，測(cè)得的光電子的動(dòng)能應(yīng)該是不變的。再?gòu)牧孔永碚摰挠^點(diǎn)來分析，明亮的地方光子出現(xiàn)的幾率大，暗的地方光子出現(xiàn)的幾率小，明暗只是單位面積上光子數(shù)不同而已，光子的動(dòng)能并沒有改變，所以結(jié)論也是光電子的動(dòng)能不變。而我的結(jié)論則是在從明到暗的干涉條紋上光子數(shù)是一樣的，產(chǎn)生的光電子的動(dòng)能是從大到小連續(xù)變化的。

　　如果實(shí)驗(yàn)的結(jié)果與我所做的推論一致，我們不妨把這一結(jié)論推廣到一切實(shí)物粒子，因?yàn)閷?shí)物粒子也具有波粒二象性，即一切實(shí)物粒子自身的能量與質(zhì)量之間始終處在不停地相互變化中，這也正是量子力學(xué)波函數(shù)所要描述的微觀世界粒子的客觀實(shí)在圖像。